Активную мощность периодического переменного тока произвольной формы можно определить, как среднюю мощность за период:
Если выразить в виде тригонометрических рядов мгновенные значения тока и напряжения, получим:
Поскольку среднее за период значение произведения мгновенных значений различной частоты синусоид равно нулю и тригонометрические ряды абсолютно сходятся при любых значениях ω, то тогда получим:
После интегрирования:
Из формулы 2 следует очень важный вывод, что средняя мощность несинусоидального тока равна сумме средних мощностей отдельных гармоник (постоянные составляющие рассматриваются как нулевые гармоники с T0 = ∞ и φ0 = 0):
Мощность, полученная таким образом, представляет собой активную мощность или энергию, преобразуемую на данном участке цепи в механическую, тепловую или иную форму энергии.
Более того, помимо понятия активной мощности Р, по аналогии с синусоидальными токами вводится понятие полной (кажущейся) мощности S, которая определяется как произведение действующих значений тока и напряжения:
Кажущаяся мощность больше активной. Исключение составляет только активная цепь, в которой есть только активное сопротивление. В таком случае Uk = rIk, следовательно S = P.
Отношение активной мощности в кажущейся (полной) называют коэффициентом мощности и приравнивают данное значение к косинусу некоего условного угла φ:
Используя понятие эквивалентных синусоид напряжения и тока, действующие значения которых равны действующим значениям несинусоидальных величин, можно дать геометрическую интерпретацию условному углу φ. Если установить какой-то угол сдвига фаз между эквивалентными синусоидами тока и напряжения, чтобы выделяемая в цепи мощность равнялась мощности несинусоидального ток, то данный угол сдвига будет равен условному углу φ.
При амплитудах высших гармоник значительно меньших, чем амплитуда первой гармоники, действующее значение несинусоидальной кривой близко к действующему значению первой гармоники.
Аналогично с синусоидальными формами тока можно ввести понятие реактивной мощности, которая определяется как сумма реактивных мощностей отдельных гармоник:
В отличии от синусоидальных токов для несинусоидальных квадрат полной мощности (кажущейся) обычно не равен сумме квадратов реактивной и активной мощностей. Величина:
является мощностью искажения. Отношение мощности искажения и кажущейся мощности характеризует степень различия в формах кривых напряжения и тока.
Пример
Рассмотрим ток и напряжение, которые состоят из двух гармоник, например первой и третьей. Если известны действующие значения гармоник тока (I1 и I3) и напряжения (U1 и U3), а также углы сдвига между гармониками тока и напряжения (φ1 и φ3), то тогда:
Вычисляя мощность искажения по формуле (7) получим:
Из формулы видно, что мощность искажения будет равна нулю в случае, если φ1 = φ3 и (U1/I1) = (U3/I3). Оба эти условия выполняются только в случаях, когда нагрузкой является линейное, чисто активное, не зависящее от времени сопротивление, то есть форма кривой напряжения в точности совпадает с формой кривой тока.